Una ruta rápida hacia películas delgadas independientes de óxido cristalino simple mediante el uso de YBa2Cu3O7-x como capa de sacrificio

Resumen

Los investigadores llevan mucho tiempo buscando materiales multifuncionales que puedan adoptarse para la nanoelectrónica de próxima generación y que, con suerte, sean compatibles con el procesamiento de semiconductores actual para una mayor integración. En esta línea, los óxidos complejos han ganado mucha atención debido a sus funcionalidades versátiles. A pesar de que en los últimos años se ha examinado el potencial ilimitado de los óxidos complejos, uno de los principales desafíos radica en la integración directa de estos óxidos funcionales en dispositivos existentes o sustratos específicos que son inherentemente incompatibles en términos de crecimiento de óxidos. Para cumplir con este objetivo, se han propuesto procesos independientes, en los que el grabado en húmedo de las capas de sacrificio insertadas se considera una de las formas más eficientes de obtener películas delgadas epitaxiales de alta calidad. En este estudio, proponemos utilizar un óxido alternativo, YBa ₂ Cu ₃ O ₇ (YCBO), como una capa de sacrificio, que se puede disolver fácilmente en ácido clorhídrico ligero de una manera más eficiente, al tiempo que protege intactos los óxidos complejos seleccionados. La alta calidad epitaxial del óxido complejo seleccionado antes y después del proceso independiente utilizando YBCO como capa de sacrificio se estudia exhaustivamente mediante una combinación de microscopía de fuerza atómica, difracción de rayos X, microscopía electrónica de transmisión y transportes eléctricos. Este enfoque permite la integración directa de óxidos complejos con sustratos y dispositivos arbitrarios y se espera que ofrezca una ruta más rápida hacia el desarrollo de materiales cuánticos de baja dimensión.

Introducción

La industria de los semiconductores ha influido enormemente en la ciencia y la sociedad modernas desde que se construyó el primer transistor. Para desarrollar materiales y dispositivos funcionales más allá de la tecnología moderna, los materiales de óxido son esenciales debido a sus propiedades físicas versátiles [1, 2]. Durante las últimas décadas, los óxidos complejos han captado una gran atención debido a su versatilidad, estabilidad y facilidad de fabricación [3, 4]. Para explorar las propiedades ocultas de los materiales, se requieren muestras de alta calidad [5]. Por tanto, la heteroepitaxia de película fina de óxido parece ser distintiva porque proporciona una alta calidad de muestra que es comparable a los monocristales. En consecuencia, la selección de un sustrato adecuado se ha convertido en un factor crucial en el crecimiento de películas epitaxiales de alta calidad porque la estructura y propiedades de las películas delgadas están estrechamente relacionadas con la restricción / interacción interfacial entre el sustrato subyacente y la película delgada [6]. La adopción de sustratos monocristalinos para materiales individuales afectaría significativamente el rendimiento de los óxidos complejos, debido al desajuste de la red y al efecto de sujeción del sustrato [7, 8]. El requisito de un sustrato de cristal único y las limitaciones resultantes de la presencia de sustrato han constituido esencialmente un desafío significativo para la integración de óxido epitaxial con dispositivos prácticos basados en silicio [9]. Para vencer la limitación, se requieren técnicas de transferencia adecuadas para obtener películas delgadas independientes que se puedan transferir adicionalmente a los sustratos deseados o la electrónica existente [10, 11, 12, 13]. Por lo tanto, la eliminación del sustrato rígido es una forma sencilla de lograr películas delgadas epitaxiales independientes [11,12,13].

En términos de remoción de sustratos monocristalinos subyacentes mientras se preservan intactas las películas epitaxiales, dos de los enfoques más convencionales son el despegue con láser y el uso de una capa de sacrificio. El proceso de despegue láser se adoptó por primera vez para transferir GaN del zafiro al silicio [14]. Debido a la gran banda prohibida del sustrato de zafiro, no absorberá la energía excitada por un láser excimer, mientras que las películas de GaN absorberán la mayor parte de la energía del láser pulsado en un corto período de tiempo. Con pulsos de láser muy cortos, GaN se desprendería del sustrato de zafiro y, por lo tanto, podría transferirse a silicio u otros sustratos deseados. Sin embargo, la superficie de la película transferida suele ser rugosa debido al bombardeo del láser excimer. Por lo tanto, generalmente se necesita un proceso de recocido después de la transferencia para recuperar la calidad de la superficie y de la muestra [15, 16]. Otro enfoque común es el uso de una capa de sacrificio insertada entre la película de óxido funcional y el sustrato. El paso crucial de este enfoque es la selección de la capa de sacrificio y las soluciones de grabado adecuadas. La capa de sacrificio debe poseer un parámetro de red similar con una película delgada deseada para permitir el crecimiento epitaxial sin inducir una cantidad significativa de defectos. Además de la selección del sustrato, una solución adecuada es vital. Debe notarse que una solución de grabado ideal solo disuelve la capa de sacrificio y no dañará las películas deseadas. En esta línea, Lu et al. [17] propuso el enfoque utilizando Sr ₃ Al ₂ O ₆ (SAO) como capa de sacrificio para producir superredes de óxido complejo independientes. La ventaja de usar SAO es que SAO es soluble en agua. Se puede quitar fácilmente remojándolo en agua pura. A pesar de que el SAO se puede disolver en agua neutra, la gran constante de celosía del SAO cúbico no coincide con algunos de los óxidos complejos funcionales. Además, la velocidad de grabado de SAO es lenta, por lo general tarda hasta 30 h para grabar la capa de sacrificio de SAO insertada de 20 nm de espesor en la mayoría de las heteroestructuras. Para un proceso autónomo rápido, Bakaul et al. [18] llevó a cabo el crecimiento epitaxial de Pb (Zr _0.2 Ti _0.8 ) O ₃ (PZT) películas delgadas en SrTiO ₃ (STO) sustrato usando (La _x Sr _{1- x} ) MnO ₃ (LSMO) como capa de sacrificio. Esta heteroestructura de bicapa se bañó luego en una solución de yoduro de potasio / ácido clorhídrico (KI / HCl) para eliminar la capa de LSMO que puede ser disuelta por KI / HCI con una velocidad de grabado más rápida que PZT. Sin embargo, aunque la solución KI / HCI graba LSMO a una velocidad significativamente más rápida, todavía causa parte del daño en las películas delgadas deseadas. Como resultado, la búsqueda de una capa de sacrificio adecuada con una mayor selectividad y una velocidad de grabado más rápida se convierte en un tema crítico en el desarrollo de películas delgadas independientes.

Aquí, proponemos un método independiente eficiente adoptando YBa ₂ Cu ₃ O _{7- x} (YBCO), que se puede disolver fácilmente en HCl, como capa de sacrificio alternativa. La utilización de YBCO como capa de sacrificio nos permite separar las películas epitaxiales deseadas de los sustratos en un período de tiempo mucho más corto. Con una serie de análisis estructural y verificación de funcionalidad, verificamos que el proceso independiente mediante el uso de YBCO como capa de sacrificio es un enfoque universal para la fabricación de óxidos complejos de alta calidad.

Métodos

Crecimiento de película delgada

La muestra contiene dos componentes, la capa independiente y la capa intermedia. Ambas capas se cultivaron sobre el sustrato STO mediante deposición de láser pulsado utilizando un láser excímero KrF de 248 nm. La condición de deposición puede variar de un óxido a otro. El YBCO con un espesor de 24 nm se depositó a una presión de oxígeno de 60 mTorr a 750 ° C con una potencia de láser de 200 mJ y una tasa de repetición de láser de 10 Hz, mientras que el LSMO y SrRuO ₃ (SRO) se depositaron a una presión de oxígeno de 100 mTorr a 700 ° C con una potencia de láser de 250 mJ y una tasa de repetición de láser de 10 Hz. Durante el crecimiento, se aplicó difracción de electrones reflectante de alta energía para monitorear el modo de crecimiento y el número de capas de la deposición.

Grabado y transferencia

Después de la deposición, la muestra se revistió con polimetacrilato de metilo (PMMA), una capa de elastómero que proporcionó soporte físico, evitando que se desgarrara durante el siguiente proceso. La muestra se horneó adicionalmente a 120 ° C durante 5 min para secar ligeramente el PMMA en la parte superior. La heteroestructura cubierta por PMMA luego se sumergirá en el ácido clorhídrico al 0,6% para disolver la capa de YBCO. Solo toma un par de minutos disolver completamente la capa de sacrificio. Después del proceso de grabado, la heteroestructura se sumergió en agua desionizada para su limpieza. Después del proceso de limpieza, simplemente recogemos la película delgada independiente que fluye del agua desionizada sobre los sustratos / dispositivos deseados. Una vez recogido el film, se horneará en una placa calefactora para eliminar el agua en la etapa anterior. Por último, se introdujo acetona para eliminar el soporte de PMMA.

Análisis estructural

La estructura cristalina de la película delgada se caracterizó por técnicas de difracción de rayos X basadas en sincrotrón en las líneas de luz 17A, 17B y 13A en el Centro Nacional de Investigación de Radiación de Sincrotrón, Taiwán.

Observación STEM

Las imágenes de microscopía electrónica de transmisión de barrido (STEM) se tomaron usando JEOL ARM200F equipado con corrector de aberración esférica (Cs) a un voltaje de aceleración de 200 kV. El ángulo semi convergente fue de 25 mrad que se formó bajo una sonda de electrones de 1 Å, y el ángulo de semi colección del detector de campo oscuro anular de ángulo alto (HAADF) fue de 68 a 280 mrad.

Medidas de transporte

Los contactos eléctricos se fabricaron en una configuración de sonda de cuatro puntos mediante un proceso de fotolitografía. Los contactos se realizaron con Cr (3 nm) y Au (60 nm). La sonda de cuatro puntos es un método útil para medir la resistividad de una muestra. Dos de las sondas se adoptan para aplicar corriente eléctrica, mientras que las otras dos sondas se utilizan para medir la caída de voltaje para determinar la resistividad. La dependencia de la temperatura de la resistividad se llevó a cabo utilizando el Sistema de Medición de Propiedades Físicas de Quantum Design (PPMS). La muestra se calentó primero hasta 400 K y la medición se realizó durante el proceso de enfriamiento para revelar la dependencia de la resistividad con la temperatura.

Resultados y discusión

En este trabajo, se adopta una capa de sacrificio alternativa, YBCO, que se puede grabar cinco veces más rápido que LSMO. YBCO es un material superconductor de alta temperatura que posee una estructura ortorrómbica con constantes de celosía de a =3,82 Å, b =3,89 Å y c =11,68 Å. ⁷ Las constantes de celosía de a - y b Los ejes son comparables con la mayoría de los óxidos complejos, lo que permite un crecimiento epitaxial de alta calidad de las películas deseadas en YBCO. El proceso independiente que utiliza YBCO como capa de sacrificio se ilustra en la Fig. 1. Para ofrecer una demostración convincente, la heteroestructura LSMO / YBCO se depositó en primer lugar sobre el sustrato STO mediante el uso de deposición de láser pulsado, que sirvió como sistema de modelado. Tenga en cuenta que LSMO se ha implementado como capa de sacrificio para el proceso independiente en estudios anteriores [18]. Después de fabricar la heteroestructura, se cubrió la muestra con PMMA orgánico para proteger la superficie y mantener la integridad de la película LSMO. A continuación, se sumergió la heteroestructura en una solución ligera de HCl para disolver la capa de YBCO. Después del grabado completo de la capa de YBCO, la muestra se puso en agua desionizada (DI) para separar la capa de LSMO y el sustrato de STO. El LSMO con PMMA podría luego transferirse a cualquier sustrato deseado, aquí, en nuestro estudio, la oblea de silicio. La muestra transferida se sumergió en acetona durante 10 min para eliminar el PMMA. Por último, la superficie del LSMO independiente se limpió con agua desionizada e isopropanol.

Esquema del proceso de grabado y la transferencia de capas LSMO independientes utilizando YBCO como capa de sacrificio.

Después de la transferencia, se obtuvo un LSMO independiente sobre silicio. La morfología de la superficie correspondiente de LSMO, tal como crece y autoestable, se muestra en las Fig. 2a, b, respectivamente, lo que indica una superficie plana y lisa sin daños observables en los materiales a través del proceso autoestable. Para revelar los detalles estructurales de las películas delgadas LSMO antes y después del proceso independiente, se empleó la difracción de rayos X (XRD). La exploración normal por XRD de la muestra recién desarrollada, como se muestra en la Fig. 2c, indica películas LSMO orientadas (001) en YBCO / STO (001). Espere LSMO, YBCO y STO, no se detectó una fase secundaria, lo que indica una función LSMO pura en YBCO / STO. El d calculado -el espaciamiento de LSMO extraído de la exploración normal XRD es ~ 3.846 Å, que es más pequeño en comparación con el valor global (3.88 Å) [19]. El c más pequeño Se espera un retículo del eje-eje debido a la deformación por tracción ofrecida por el sustrato STO (constante del retículo =3.905 Å). Además, la cristalinidad es revelada por el ancho completo a la mitad del máximo (FWHM) (~ 0.051 °) de la curva de oscilación alrededor de LSMO (002) (ver Información complementaria Fig. S1a). El phi-scan se utilizó para confirmar la relación epitaxial de LSMO. Como se muestra en la Fig. 2d, la reflexión de LSMO (103) se puede detectar cada 90 °, lo que indica una simetría cuádruple de película LSMO orientada (001), que está directamente correlacionada con el sustrato monocristalino de STO cúbico. Habiendo establecido las propiedades estructurales de la película delgada LSMO recién desarrollada, la capa de YBCO se grabó con HCl _(aq) , dejando la capa de LSMO flotando en el líquido. La película LSMO independiente se transfirió luego a un sustrato de silicio. Una característica LSMO pura orientada a (001) fue revelada por XRD normal scan (Fig. 2e), mientras que el phi-scan muestra una simetría cuádruple (Fig. 2f). Estas observaciones verifican que no hay cambios estructurales en la película LSMO epitaxial después del proceso independiente. El FWHM de la capa LSMO independiente también se muestra en la Información complementaria, Fig. S1b.

Imágenes de topografía AFM de LSMO a antes y b después de independiente. c Escaneo normal XRD de heteroestructura LSMO / YBCO / STO. d Phi-scan alrededor del plano LSMO (103) de LSMO adulta. e Escaneo normal XRD de LSMO independiente y f Phi-scan alrededor del plano LSMO (103) independiente

Con el fin de revelar los estados de deformación y la variación de la red de LSMO epitaxial antes y después de la independencia, se llevó a cabo el mapeo del espacio recíproco (RSM) XRD. El RSM alrededor del plano STO (103) se muestra en la Fig. 3a. Para la muestra recién desarrollada, la red en el plano de la película LSMO se tensó completamente por el sustrato de STO, mostrando casi las mismas constantes de red en el plano que el monocristal de STO. De esta manera, la red fuera del plano de LSMO se acorta debido a la restricción epitaxial, que es consistente con la exploración normal XRD. Después del grabado, el RSM de LSMO independiente exhibe una característica libre de deformaciones, como se muestra en la Fig. 3b. Las constantes de celosía de LSMO extraídas de los datos de RSM sugieren una estructura pseudocúbica con constantes de celosía ~ 3.88 Å, que son los mismos que los valores a granel. Este resultado indica que las películas delgadas independientes no presentan tensión después del proceso independiente y no hay unión química entre la capa transferida y el sustrato portador. Para investigar más a fondo más detalles de las propiedades estructurales del LSMO independiente, se empleó el microscopio electrónico de transmisión de barrido (STEM). La imagen de campo oscuro anular de ángulo alto (HAADF) de LSMO independiente, como se presenta en la Fig. 3c, muestra películas de LSMO pseudocúbicas y sin defectos. El correspondiente patrón de transformada rápida de Fourier (FFT) de LSMO mostrado en el recuadro de la Fig. 3c revela el retículo en plano cuádruple y cúbico, que es muy consistente con los resultados de XRD. Basándonos en los resultados anteriores, hemos presentado películas LSMO de alta calidad con orientación monocristalina (001) con las características totalmente libres de deformación y sin degradación que se pueden transferir con éxito al sustrato de Si.

un Mapeo del espacio recíproco (RSM) alrededor de LSMO adulta (103) y b RSM alrededor de LSMO independiente (103). c Imagen en planta de campo oscuro anular de ángulo alto (HAADF) de LSMO independiente. El recuadro es el patrón FFT. d Dependencia de la resistividad de la LSMO con la temperatura antes y después de la instalación independiente. El recuadro representa el comportamiento de transporte de una sola capa de sacrificio de YBCO aislante recién desarrollada

Luego pasamos a estudiar los comportamientos de transporte de las películas LSMO antes y después de la colocación independiente. LSMO es un material ferromagnético con temperatura de Curie (T _C ) así como la transición metal-aislante (MIT) a 369 K a granel [19]. La temperatura de transición de LSMO está dominada por la interacción de doble intercambio entre Mn ³⁺ -O-Mn ⁴⁺ [20]. En la heteroestructura LSMO / YBCO / STO, la deformación por tracción alargará los enlaces Mn-O-Mn y provocará una disminución en T _C [21]. Como resultado, hay una disminución obvia de T _C en LSMO recién crecido. Como se muestra en la Fig. 3d, la T _C de LSMO recién crecido es de alrededor de 338 K. Después de eliminar la capa inferior de YBCO, como lo demuestra XRD, no se observa tensión en la capa de LSMO independiente y la T _C medida aumenta a 351 K. El recuadro de la Fig. 3d representa la dependencia de la temperatura de la resistividad de la capa de sacrificio de YBCO puro en STO. En este estudio, se utilizó una capa de YBCO muy fina y deficiente en oxígeno que presentaba un estado aislante. La adopción de YBCO aislante asegura que el comportamiento de transporte de la muestra adulta fue dominado por LSMO y, por lo tanto, excluye la conducción metálica causada por la capa de YBCO. Además, se ha fabricado una serie de LSMO con varios espesores para comparar el T _C para películas recién crecidas e independientes. Como se muestra en la información complementaria Fig. S2, los comportamientos de transporte de las películas LSMO con 16, 30 y 60 nm de espesor se midieron antes y después del proceso independiente. En términos generales, la T _C de las películas de LSMO son más altas que las de las muestras recién desarrolladas, lo que se debe a la ausencia de sujeción del sustrato en las capas de LSMO independientes después de grabar las capas de sacrificio de YBCO.

El proceso de grabado de YBCO posiblemente podría estar dominado por óxido de cobre, que puede tratarse como una base débil. La constitución de óxido de cobre podría reaccionar rápidamente con HCl, formando cloruro de cobre (II) soluble y agua. La fórmula para la reacción de HCl con óxido de cobre se puede denotar como:

$$ \ mathrm {CuO} +2 \ mathrm {HCl} \ to C {\ mathrm {u}} ^ {2 +} + 2 {\ mathrm {Cl}} ^ {-} + 2 {\ mathrm {H} } _2 \ mathrm {O} $$

Usando la misma solución de grabado, la profundidad de grabado de YBCO puede alcanzar más de 120 nm en 10 s, mientras que LSMO tardaría más de 120 s en alcanzar el mismo nivel de grabado, como se muestra en la Fig. 4a, b, respectivamente. La tasa de grabado de YBCO frente a la concentración de HCl se representa además en la Fig. 4c. En comparación con LSMO, como se muestra en la Fig. 4d, la velocidad de grabado de YBCO es al menos cinco veces más rápida que la de LSMO, bajo la misma concentración de HCl. Esta enorme disparidad se puede atribuir a la actividad del ión cloruro en el HCl, donde la actividad de los iones cloruro se reducirá fuertemente al reaccionar con el óxido metálico que se encuentra en valencias más altas [22]. El manganeso en LSMO son estados de valencia mixta compuestos por Mn ⁺³ y Mn ⁺⁴ , mientras que el estado de valencia del cobre en YBCO cambia de Cu ⁺¹ a Cu ⁺² durante la reacción [23]. Como resultado, el proceso de grabado de YBCO es mucho más rápido que LSMO. Habbache y col. [24] han informado que el óxido de cobre se grabará en HCl significativamente más rápido que otros ácidos debido al carácter agresivo del anión cloruro. Como resultado, el uso de YBCO como capa de sacrificio proporciona un enfoque más rápido que no solo acorta el período de reacción requerido, sino que también evita la degradación de los materiales deseados.

Profundidad de grabado en función del tiempo para a YBCO y b LSMO, respectivamente. Tasa de grabado dependiente de la concentración de HCl de c YBCO y d LSMO

Para demostrar la capacidad versátil de usar YBCO como capa de sacrificio, se adoptó un procedimiento similar para obtener SrRuO ₃ películas delgadas independientes. La morfología de la superficie correspondiente de SRO, como crecido y autoestable, se muestra en la Información Complementaria Fig. S3, evidenciando una superficie lisa sin daños observables después de autoestablecido. La exploración normal XRD de la estructura SRO / YBCO / STO mostrada en la Fig. 5a revela el cristalino pseudocúbico orientado (001) sin ninguna fase secundaria. El d calculado El espaciamiento de SRO recién desarrollado en STO es 3,96 Å, que es mayor que el valor global (3,93 Å), lo que indica una tensión de compresión aplicada en la capa de SRO. RSM reveló la restricción epitaxial de SRO. Como se muestra en la Fig. 5b, la película SRO fue estirada por STO y, por lo tanto, una c alargada -se observa el eje. Después de que se eliminó la capa de YBCO con una solución de HCl, el escaneo normal de XRD y el RSM mostraron una capa de SRO sin deformaciones con una constante de celosía igual a 3,93 Å, como se muestra en la Fig. 5c, d, respectivamente. El FWHM de SRO (002) recién crecido e independiente es 0,91 ° y 0,42 °, respectivamente, mostrando una mejor calidad de cristalinidad después del grabado. Además, la imagen HAADF, como se muestra en la Fig. 5e, muestra una celosía en plano sin defectos y pseudocúbica de membrana independiente SRO. El comportamiento de transporte eléctrico presenta una vez más que el efecto de sujeción del sustrato en las películas SRO se eliminó después de la colocación libre. En la Información complementaria de la Fig. S4, se fabricaron y compararon varios espesores de películas SRO. Las películas delgadas independientes SRO siempre muestran una T _C más alta que los adultos debido a las cepas epitaxiales liberadas. La Figura 5f muestra una fotografía real de películas delgadas independientes, en las que la capa independiente permanece intacta después de la instalación independiente, lo que también sugiere que se pueden aplicar sistemas independientes a gran escala. La demostración exitosa de SRO independiente sugiere que el uso de YBCO como una capa de sacrificio es un método universal para adquirir óxidos funcionales independientes y monocristalinos.

un Escaneo normal XRD y b RSM de heteroestructura SRO recién desarrollada. c Escaneo normal XRD y d RSM de SRO independiente. e Vista de plano Imagen STEM HAADF de SRO independiente. f Fotografía de la película SRO independiente y el sustrato después del grabado

Conclusión

En resumen, hemos establecido una ruta rápida para fabricar películas delgadas independientes monocristalinas de alta calidad utilizando YBCO como capa de sacrificio. A través del sistema de modelado, LSMO, por ejemplo, las películas delgadas autoestables LSMO epitaxiales y de alta calidad pueden transferirse arbitrariamente sobre silicio o cualquier otro sustrato o dispositivo existente. El XRD y STEM han demostrado que las estructuras epitaxiales se mantienen adecuadamente, mientras que la sujeción del sustrato se elimina por completo después del proceso de autoestablecimiento. Las características independientes también están respaldadas por las mediciones de transporte eléctrico, mediante las cuales la temperatura de Curie de los sistemas independientes se encuentra significativamente más alta debido a la ausencia de restricción epitaxial. Se ha verificado que el uso de YBCO como capa de sacrificio se puede grabar mucho más rápido que las capas de sacrificio LSMO y SAO convencionales, al tiempo que provoca daños imperceptibles en los materiales seleccionados. Con un enfoque similar adoptado para la película delgada SRO independiente fabricada, hemos demostrado que el uso de YBCO es un método generalmente versátil para adquirir películas delgadas de óxido independientes. Nuestro descubrimiento ofrece una nueva perspectiva de las utilidades del óxido funcional para la integración de dispositivos basados en silicio y electrónica flexible.

Disponibilidad de datos y materiales

Los conjuntos de datos que respaldan las conclusiones del artículo se incluyen dentro del artículo.

Abreviaturas

YBCO:: YBa ₂ Cu ₃ O ₇ Óxido de itrio, bario y cobre
SAO:: Sr ₃ Al ₂ O ₆ aluminatos de tri-estroncio
PZT:: Pb (Zr _0.2 Ti _0.8 ) O ₃ titanato de circonato de plomo
STO:: SrTiO ₃ titanato de estroncio
LSMO:: La _x Sr _{1- x} MnO ₃ lantano estroncio manganita
SRO:: SrRuO ₃ rutenato de estroncio
PMMA:: Poli (metacrilato de metilo)
STEM:: Microscopía electrónica de barrido de transmisión
HAADF:: Campo oscuro anular de ángulo alto
PPMS:: Sistema de medición de propiedades físicas
Agua desionizada:: Agua desionizada
XRD:: Difracción de rayos X
FWHM:: Ancho completo a la mitad del máximo
RSM:: Mapeo del espacio recíproco
FFT:: Transformada rápida de Fourier
T _C :: Temperatura de Curie
MIT:: Transición metal-aislante

Nanoarcillas como pseudoanticuerpos potenciales para COVID-19 Observación de oscilaciones similares a Aharonov-Bohm dependientes del nivel de Landau en un aislante topológico

Nanomateriales

Materiales poliméricos

Biologicos

Teñir

Especias