Transistor de memoria ferroeléctrica 2D MoS₂ de ultra-bajo voltaje con compuerta Hf₁₋ₓZrₓO₂ para compatibilidad CMOS

Resumen

El transistor de efecto de campo ferroeléctrico (FeFET) emerge como tecnología de memoria no volátil intrigante debido a su prometedora velocidad de operación y resistencia. Sin embargo, voltear la polarización requiere alto voltaje comparado con el de lectura, impidiendo el consumo de potencia de escritura de una celda. Aquí reportamos una celda FeFET compatible CMOS con bajo voltaje de operación. Diseñamos la película delgada ferroeléctrica Hf₁₋ₓZrₓO₂ (HZO) para formar dieléctricos de compuerta de capacitancia negativa (NC), que genera un bucle de histéresis de polarización de dominio en sentido antihorario en el FeFET de disulfuro de molibdeno (MoS₂) de pocas capas. El capacitor negativo inestable soporta inherentemente tasa de swing subtermiónica y así permite conmutar la polarización ferroeléctrica con ventana de histéresis mucho menor que la mitad del voltaje de operación. El FeFET muestra alta relación corriente encendido/apagado de más de 10⁷ y ventana de memoria (MW) en sentido antihorario de 0.1 V a voltaje mínimo de programa (P)/borrado (E) de 3 V. Propiedades robustas de resistencia (10³ ciclos) y retención (10⁴ s) también se demuestran. Nuestros resultados demuestran que el transistor de memoria ferroeléctrica HZO/MoS₂ puede lograr nuevas oportunidades en aplicaciones de memoria no volátil escalables en tamaño y voltaje.

Antecedentes

El mercado de memoria embebida en sistema en chip (SoC) está actualmente en una era de tremendo crecimiento, que requiere que la memoria sea capaz de lograr operación más rápida, tamaño de celda menor y menor consumo de potencia [1,2,3,4,5,6]. La memoria ferroeléctrica, uno de los candidatos más prometedores, ha sido reconsiderada, debido al descubrimiento de óxido de hafnio ferroeléctrico en 2011 [7].

En décadas pasadas, FeFET no funcionó bien en todos estos aspectos incluyendo requisitos de bajo voltaje para operación de memoria, simplicidad de pasos de proceso, e integración mínimamente complementaria metal-óxido-semiconductor (CMOS) y preocupaciones limitadas de contaminación [8,9,10,11]. Para abordar esto, recientemente, tremenda investigación en memoria no volátil (NVM) FeFET 2D se ha realizado basada en varios materiales ferroeléctricos, incluyendo PbZrTiO₃ (PZT), y polímero [P(VDF-TrFE)] [12,13,14,15,16,17,18], lo cual se debe a las propiedades prometedoras de material 2D en "era more than Moore". En el FeFET, los dos estados de polarización espontánea estables de un material ferroeléctrico incorporado en una pila de compuerta de transistor se utilizan para almacenamiento de datos vía voltaje de umbral controlable habilitado por voltajes de compuerta P/E reducidos aplicados. Se reporta que comportamientos de histéresis reproducibles, alta relación encendido/apagado de 10⁴, buenas propiedades de retención hasta 10⁴ s, y operación de conmutación estable se han logrado en FeFET PZT/MoS₂ [19]. Notablemente, movilidad máxima de 625 cm²/V·s, gran MW de 16 V para rango de voltaje de compuerta ±26 V y alta relación encendido/apagado de 8 × 10⁵ también se han demostrado por FeFET n-tipo de polímero [P(VDF-TrFE)]/MoS₂ [15]. Sin embargo, hay tantos problemas fundamentales, que podrían prevenir su aplicación práctica, como compatibilidad CMOS, capacidad de escalado, y estados de interfaz entre Fe y material 2D. El óxido de hafnio ferroeléctrico, un tipo de material ferroeléctrico novedoso, tiene excelente compatibilidad CMOS y capacidad de escalado, que podría servir para NVM FeFET avanzado en nodo de tecnología sub-5 nm en los próximos 5-10 años [20]. En consecuencia, un lote de pilas dieléctricas basadas en HfO₂ se han incorporado en FeFETs 2D, dirigidos a lograr transistores de efecto de campo de capacitancia negativa (NCFET) con conmutación ON/OFF pronunciada vía pendiente sub-60 mV/década e características libres de histéresis [21,22,23,24,25,26]. Aunque experimentos masivos basados en pila dieléctrica NC con materiales de canal 2D alternos han sacado conclusiones fantásticas, destacaron los requisitos de aumento para distinguir entre NCFETs y FeFETs. Todavía falta investigación sistemática sobre la física y viabilidad de la tecnología de dispositivo en memoria ferroeléctrica de un transistor basada en MoS₂ y HZO ferroeléctrico.

En este trabajo, se ha propuesto un FeFET con transistor de pocas capas de HZO MoS₂. Es capaz de escalar el voltaje P/E vía efecto NC inducido por ingeniería de pila de compuerta bajo voltaje P/E reducido. Demostramos experimentalmente que una MW en sentido antihorario de 0.1 V con pendiente sub-60 mV/década se ha logrado en FeFET HZO MoS₂, lo cual puede atribuirse a modulación local de densidad de portadores en canal 2D por volteo rápido de dipolo ferroeléctrico. Atribuimos la histéresis disminuida del FeFET HZO/MoS₂ al aumentar voltaje de drenado a efecto de reducción de barrera inducida por drenado negativo (DIBL). Además, también se estudió sistemáticamente retención, características de resistencia, y la dependencia del voltaje de umbral en el voltaje de drenado del FeFET HZO MoS₂, abriendo un camino factible para diseñar NVM FeFET HZO MoS₂ y sus aplicaciones prácticas.

Métodos

Película de Hf₁₋ₓZrₓO₂ de 6 nm y Al₂O₃ de 2 nm se depositaron en sustrato p⁺ Si usando ALD a 300 °C, con [(CH₃)₂N]₄Hf (TDMAHf), [(CH₃)₂N]₄Zr (TDMAZr), y vapor de H₂O como precursor de Hf, precursor de Zr, y precursor oxidante, respectivamente. Posteriormente, el sustrato sufrió recocido térmico rápido (RTA) a 450 °C por 30 s en ambiente N₂. Después de eso, copos de MoS₂ de pocas capas se exfoliaron mecánicamente y transfirieron al sustrato. El diámetro de sustrato p⁺ Si usado para depositar HZO (6 nm)/Al₂O₃ (2 nm) es de 6 pulgadas. Empleamos litografía de haz de electrones (EBL) para patternar pads de contacto en resistente polimetilmetacrilato (PMMA) A5. Los parámetros de giro, horneado, e imagen son 500 r/min (9 s) + 4000 r/min (40 s), 170 °C (5 min), MIBK:IPA = 1:3 (15 s), respectivamente. Luego, electrodos de fuente/drenado (Ti/Au, 5/65 nm espesor) se evaporaron usando sistema de evaporación de haz de electrones (EBE) y se grabaron con solución de acetona. Tras lift-off, el dispositivo se recoció a 300 °C por 2 h para mejorar el contacto. Realizamos la caracterización eléctrica de nuestros transistores de efecto de campo MoS₂/HZO fabricados usando estación de sondas con micromanipulador. El voltaje de compuerta trasera (V_GS) se aplicó en sustrato Si tipo p fuertemente dopado. Un sistema de caracterización de semiconductores (PDA) se usó para medir voltaje fuente-drenado (V_DS), voltaje de compuerta trasera (V_GS), y corriente fuente-drenado (I_DS).

Resultados y Discusión

Preparamos MoS₂ de pocas capas por exfoliación mecánica de cristal bulk y transferimos el nanoflake de MoS₂ al sustrato 2 nm Al₂O₃/6 nm HZO/p⁺ Si (ver más detalles en sección "Experimental"). La Figura 1a y b muestran vista esquemática 3D y sección transversal de la estructura FeFET HZO/MoS₂, respectivamente. Una imagen SEM de vista superior del FeFET HZO/MoS₂ se muestra en Fig. 1c. El ancho y largo del canal MoS₂ son 2 μm y 12 μm, respectivamente. Como se muestra en Fig. 1d, el espesor del canal MoS₂ se confirmó usando microscopía de fuerza atómica (AFM). El espesor medido de 1.57 nm indica la presencia de 4 capas de MoS₂ [26].

Estructura del dispositivo y propiedades básicas del FeFET MoS₂/HZO. a Representación esquemática tridimensional del FeFET MoS₂/HZO. b Sección transversal esquemática del FeFET MoS₂/HZO. c Imagen SEM de vista superior del FeFET MoS₂/HZO fabricado con electrodos fuente/drenado Ti/Au, aisladores de compuerta ferroeléctricos HZO, y canales MoS₂. d Perfil de altura usando AFM modo contacto a lo largo de línea roja en c, validando la altura del canal MoS₂.

Como se muestra en Fig. S1c y d, la composición elemental y de enlaces de HZO se examinó por mediciones de fotoelectrones de rayos X (XPS). Se encontraron picos a 19.05 eV, 17.6 eV, 185.5 eV, y 183.2 eV, que corresponden a Hf 4f_5/2, Hf 4f_7/2, Zr 3d_3/2, y Zr 3d_5/2, respectivamente [27]. La concentración atómica a lo largo del perfil de profundidad en Fig. S1e confirma además la distribución de la estructura tri-capa Al₂O₃/HZO/p⁺ Si. Todo lo anterior confirma que la película HZO crecida vía nuestro sistema de deposición atómica (ALD) es altamente cristalina.

Antes de investigar la caracterización del FeFET HZO/MoS₂, el comportamiento ferroeléctrico de la pila de compuerta Au/2 nm Al₂O₃/6 nm HZO/p⁺ Si usando medición polarización-voltaje se muestra en Fig. 2a. Claramente, nuestros capacitores fabricados de 6 nm HZO/2 nm Al₂O₃ exhiben bucles de histéresis polarización-voltaje (medidos a 1 kHz). Mientras tanto, la polarización remanente P_r y el voltaje coercitivo V_c aumentan con el aumento del voltaje de barrido máximo, implicando que los bucles de histéresis P-V se transforman de bucle menor a bucle mayor. A medida que el voltaje de barrido máximo aumenta de 2 a 4 V, P_r alcanza 0.66 μC/cm², 0.86 μC/cm², y 1.1 μC/cm², respectivamente y V_c alcanza 1.12 V, 1.9 V, y 2.04 V, respectivamente. P_r y V_c extraídos dentro de 10⁵ ciclos de barrido DC duraderos se muestran en Fig. 2b y c. Obviamente, efectos significativos de wake-up y fatiga dentro de 10⁵ ciclos se observan en el capacitor 6 nm HZO/2 nm Al₂O₃. El wake-up y fatiga pueden atribuirse a la difusión y redistribución de vacancias de oxígeno bajo campo eléctrico. El efecto de fatiga generalmente se asocia con atrapamiento de carga en sitios de defecto relacionados con vacancias de oxígeno [28]. Los comportamientos de histéresis para la fase PR y bucle en forma de mariposa para la amplitud PR usando microscopía de fuerza de piezorespuesta (PFM) se muestran en Fig. S1b y c, indicando conmutación de polarización como función del voltaje de barrido. Considerando diferentes resistencias de contacto entre medición polarización-voltaje y medición piezorespuesta-voltaje, el V_c medido en Fig. S1b y c no es tan consistente con los valores obtenidos en Fig. 2a.

a Bucles de histéresis P-V para capacitor HZO (6 nm)/Al₂O₃ (2 nm) con diferentes rangos de barrido de voltaje. Dependencia de (b) P_r y cV_c en ciclos para capacitor HZO (6 nm)/Al₂O₃ (2 nm) con ciclos ±4 V/1 kHz

Además, se observa que hay aumento en MW acompañado con rango de barrido de voltaje de compuerta (V_GS,range) elevado. Usualmente, película HZO policristalina existe como estado multi-dominio [29], y la distribución de campo coercitivo de estos dominios satisface distribución Gaussiana. Así, debe haber dependencia aumentada en V_GS,range elevado. El campo coercitivo E_C corresponde al valor del campo eléctrico externo que puede reducir la polarización remanente a cero. Por tanto, el V_GS,_range usado para conmutar la polarización en la película HZO se vuelve mayor con mayor voltaje coercitivo relacionado V_C. Esta es la razón por la que los bucles polarización-voltaje de película HZO se extienden con mayor V_GS,range, lo cual se ha demostrado en Fig. 2a. En otras palabras, la intensidad de polarización mejorada y conmutación ferroeléctrica ocurren con V_GS,range elevado, llevando a los fenómenos mencionados de MW en sentido antihorario extendido producido por V_GS,range aumentado. En V_GS,range = (−2, 2 V), los MW casi desaparecen y emergen características casi libres de histéresis, lo que significa compensación casi completa entre efectos de conmutación ferroeléctrica y atrapamiento/des-atrapamiento de carga.

Para investigarさらに el efecto de conmutación ferroeléctrica, el V_GS,range se ha aumentado continuamente a (−6, 6 V) y (−6.5, 6.5 V). Las curvas I_DS-V_GS medidas del FeFET HZO MoS₂ a V_GS,range = (−6, 6 V), y (−6.5, 6.5 V) se muestran en Fig. 3a. Similarmente, la ventana de memoria en sentido antihorario aumenta con V_GS,range extendido. En V_GS,range = (−6.5, 6.5 V), la MW en sentido antihorario es superior a 4 V y la relación encendido/apagado también aumenta a 10⁷, lo cual se debe a la conmutación de polarización mejorada bajo mayor voltaje externo aplicado. Generalmente, el mecanismo subyacente a los comportamientos de histéresis mostrados en curvas I_DS-V_GS durante barrido bi-direccional de V_GS es desplazamiento de voltaje de umbral, que puede modificarse por efectos predominantes de conmutación de polarización, es decir, efecto NC [30,31,32], resultando en histéresis en sentido antihorario. Un estudio adicional de características subumbral mejoradas se realizó en otro dispositivo bajo V_GS,range reducido. Las curvas I_DS-V_GS medidas y curva SS-I_DS de puntos extraídos del otro dispositivo a V_GS,range = (−3, 3 V) se grafican en Fig. 3b. Se demuestra que en V_GS,range = (−3, 3 V), FeFET HZO/MoS₂ exhibe SS_For = 51.2 mV/década y SS_Rev = 66.5 mV/década, respectivamente. Es decir, el SS de sub-60 mV/década y una MW de 0.48 V pueden lograrse simultáneamente en FeFET HZO/MoS₂ a temperatura ambiente, lo cual será una pista para distinguir entre NCFET y FeFET.

Prueba de corriente continua (DC) del FeFET HZO/MoS₂ cuando voltaje de drenado (V_DS) es 0.5 V. a Comparación entre curvas de transferencia con 6 V y 6.5 V como máximo de voltaje de compuerta trasera. b Vista ampliada de curvas de transferencia en intervalo 0 a -2 V de V_GS,range = (−3, 3 V). Pendiente subumbral (SS) puntual como función de corriente de drenado (I_DS) del FeFET HZO/MoS₂ es (b) recuadro. El dispositivo exhibe SS_For = 51.2 mV/dec

Como se sabe, en NCFET, el SS puede ser menor que 60 mV/década a temperatura ambiente debido a la incorporación de capacitancia dieléctrica de compuerta negativa (C_ins), que puede obtenerse vía segmento de pendiente negativa de dP/dE < 0 inducido por película ferroeléctrica, contribuyendo al factor de pila de compuerta (m) < 1. El mecanismo subyacente al efecto NC [33] es el campo de despolarización generado por película ferroeléctrica [34,35,36,37,38]. Se reporta experimentalmente que debido a apantallamiento incompleto en la interfaz de película ferroeléctrica [39], la carga de polarización residual podría producir un campo eléctrico interno a través de la película ferroeléctrica, que tiene dirección opuesta al voltaje aplicado externamente, llevando a la redistribución del voltaje a través de la pila de compuerta y el potencial de superficie de canal amplificado, nombrado como "efecto de amplificación de voltaje" [40,41,42]. La amplificación de voltaje usualmente puede dividirse en dos partes, la variación acelerada del potencial de superficie de canal y el valor subsiguiente aumentado, proporcionando conmutación ON/OFF pronunciada y I_ON/I_OFF mejorado, respectivamente. Sin embargo, para FeFET, hay otra historia. Según el concepto de coincidencia de capacitancia entre capacitancia ferroeléctrica (C_FE) y capacitancia metal-óxido-semiconductor (C_MOS) [43,44,45], cuando |C_FE| > C_MOS, la capacitancia total teórica (C_total) es positiva y el sistema es estable, resultando en los mismos comportamientos de polarización durante barrido bi-direccional de V_GS y NCFET estable libre de histéresis. Sin embargo, buena coincidencia resultando en SS y transconductancia mejorados es muy difícil de lograr, ya que tanto C_MOS como C_FE son capacitores muy no lineales, dependientes de bias. Además, |C_FE| > C_MOS necesita asegurarse para todo el rango de voltaje de operación para evitar histéresis. En cambio, una vez |C_FE| < C_MOS, la C_total teórica es negativa y el sistema es inestable, un comportamiento de polarización separado debe ocurrir durante la conmutación bi-direccional de V_GS para mantener C_total positiva, lo que podría producir histéresis en sentido antihorario en FeFET para aplicación NVM. Aquí, se menciona que los comportamientos histéricos son el efecto subsiguiente de conmutación de polarización separada, lo que significa que el ancho de ventana de histéresis puede modificarse fácilmente basado en concepto de coincidencia de capacitancia, como, que puede manipularse por variación de V_DS. Con coincidencia de capacitancia apropiada, incluso con V_GS,range muy reducido = (−3, 3 V), FeFET HZO/MoS₂ aún exhibe ventana de histéresis obvia, y conmutación pronunciada de SS_For = 51.2 mV/dec al mismo tiempo, lo que sugiere aún más la existencia del efecto NC (efecto de polarización ferroeléctrica) en la región subumbral también. Aunque NCFET y FeFET son diferentes, FeFET también puede adoptarse como dispositivos lógicos con MW comparable menor, manteniendo SS sub-60 mV/dec profundo, y mayor ratio I_ON/I_OFF también debido a efecto NC.

El impacto de V_DS en el ancho de MW se ha investigado cuidadosamente. Las curvas I_DS-V_GS en escalas logarítmicas bajo diferentes V_DS se caracterizan en Fig. S3. Se exhibe que, en V_GS,range fijo = (−2, 2 V), los valores de V_GS extraídos en I_DS = 70 nA para barrido bi-direccional de V_GS todos se desplazan en dirección negativa. Mientras tanto, también se demuestra que la variación en barrido hacia adelante de V_GS es mucho más obvia que la de barrido inverso, indicando fenómenos significativos de DIBL negativo. Debe notarse que el efecto DIBL negativo siempre ocurre con efecto NC [46, 47].

Tras la prueba de corriente continua (DC) del FeFET HZO/MoS₂, realizamos además las MW medidas para diferentes pulsos P/E V_GS con ancho 10 ms en Fig. 4a. MW se define como el cambio máximo ΔV_TH tras pulsos P/E V_GS. Durante la aplicación de V_GS pulsado, los otros terminales se fijaron a V_S = V_D = 0 V. Para la operación de lectura (R), V_GS varió de -1 V a 1 V con V_D = 0.5 V y V_S = 0 V. Como se muestra en Fig. 4a, las MW extraídas se vuelven mayores a medida que pulsos P/E V_GS aumentan. Cuando el pulso P/E V_GS impuesto es ±3 V, la MW extraída es 0.1 V. Cuando el pulso P/E V_GS impuesto es ±5.5 V, la MW extraída es 0.275 V. Comparado con las MW en sentido antihorario de 4 V y 0.48 V en Fig. 3a y b, las MW extraídas tras pulso P/E V_GS se reducen grandemente. Esto es posiblemente debido a mayor densidad de estados de atrapamiento inducida por alta humedad en el aire [48]. Así, el mecanismo de atrapamiento/des-atrapamiento de carga se mejora y el bucle de histéresis en sentido antihorario disminuye eventualmente. Además, estudiamos la resistencia de ciclos y retención de datos del FeFET HZO/MoS₂ bajo pulsos P/E con altura ±5.5 V en Fig. 4b. El pulso de programa V_GS fue 10 ms de ancho con V_S = V_D = 0 V. La Figura 4b ilustra las MW medidas en función de ciclos de resistencia. El ciclo de resistencia se forma por pulsos periódicos P/R/E/R de voltaje de compuerta trasera. Voltajes aplicados a la compuerta trasera de altura P, E, R fueron +5.5 V, -5.5 V y 0 V, respectivamente. Y el ancho de pulso de P y E fue 10 ms. Claramente, una MW de 0.3 V puede mantenerse sin degradación significativa tras 10³ ciclos P/E. A medida que el número de ciclo de resistencia aumentó, la MW aumenta a 0.38 V tras 10 ciclos y luego disminuye de nuevo a 0.28 V tras 600 ciclos. La primera MW ensanchada se llama efecto wake-up y la posterior MW reducida se llama efecto fatiga. El efecto wake-up corresponde a des-anclaje de pared de dominio, llevando a aumento de dominios de polarización conmutables de la película HZO [49]. El efecto fatiga corresponde a cargas recién inyectadas que anclan las paredes de dominio tras gran número de ciclos P/E [50]. La retención de datos a temperatura ambiente se muestra en Fig. 4c. Aquí, la degradación de MW es despreciable tras 10⁴ s. Por tanto, se puede esperar que una MW de ~0.3 V sea sostenible por más de 10 años por líneas de extrapolación punteadas. Como se presenta en Fig. 4d, el dispositivo es estable tras 10³ ciclos bajo pulsos P/E con alturas ±3 V. La estabilidad del FeFET HZO/MoS₂ muestra una gran perspectiva de aplicaciones en tecnología de memoria no volátil.

Rendimiento de memoria del FeFET HZO/MoS₂ bajo pulsos P/E. a MWs extraídas bajo pulsos P/E con alturas ±3 V, ±4 V, ±5 V, ±5.5 V, y ±6 V. b Mediciones de resistencia bajo condiciones de pulso P/E. c Característica de retención del FeFET HZO/MoS₂. d Resistencia del FeFET HZO/MoS₂ para 10³ ciclos bajo pulsos P/E con alturas ±3 V

Una comparación de figura de mérito con dispositivos basados en FeFET combinando MoS₂ y dieléctricos de compuerta ferroeléctricos se proporciona en Tabla 1. Aquí, se listan estructura del dispositivo, polarización remanente, campo eléctrico coercitivo, dirección de bucle de histéresis, MW, voltaje de trabajo, ciclos de resistencia, y tiempo de retención. Es obvio que el dispositivo que fabricamos exhibe la capa ferroeléctrica más delgada de 6 nm HZO y el voltaje de trabajo más bajo comparado con otros trabajos [12,13,14,15,16,17,18], lo cual es importante para el futuro nodo de proceso de 2 nm o 3 nm del back end of line (BEOL) memoria. Al escalar el espesor de la capa ferroeléctrica, se logró MW de ~0.1 V bajo voltaje de trabajo bajo de ±3 V. Tal bajo voltaje de trabajo puede atribuirse a las características intrínsecas de capa HZO comparado con sus contrapartes, como P(VDF-TrFE) u HfO₂, que tienen espesor mucho mayor. Además, nuestro dispositivo posee menor polarización remanente P_r de 1.1 μC/cm² comparado con otros FeFETs reportados. La rápida descomposición de pérdida de retención en un FeFET se debe a la existencia de campo de despolarización E_dep, que viene de la compensación de carga incompleta debido a la existencia de la capa Al₂O₃. Aquí, E_dep es directamente proporcional a la polarización remanente P_r [51]. Así, el alto E_c y bajo P_r hacen la ratio E_dep/E_c en FeFET MoS₂/HZO mucho pequeña, llevando a pérdida de retención mucho pequeña asociada con efecto de campo de despolarización. Aunque los rendimientos de retención de FeFETs MoS₂ basados en HZO y P(VDF-TrFE) son ambos alrededor de 10⁴ s, la película P(VDF-TrFE) necesita ser de 150 nm [17].

Conclusiones

En conclusión, investigamos dispositivos de transistor de memoria ferroeléctrica basados en MoS₂ de pocas capas usando dieléctrico de compuerta trasera HZO. Nuestros dispositivos fabricados exhiben histéresis en sentido antihorario inducida por polarización ferroeléctrica. Además, nuestro transistor de memoria ferroeléctrica HZO/MoS₂ mostró excelentes prestaciones de dispositivo: alta relación corriente encendido/apagado de más de 10⁷ y MW en sentido antihorario de 0.1 V a voltaje P/E de 3 V, que tiene rendimiento de resistencia (10³ ciclos) y retención (10⁴ s). Por tanto, creemos que los resultados de nuestros transistores de memoria ferroeléctrica no volátiles basados en MoS₂ exhiben perspectivas prometedoras para el futuro de aplicaciones de memoria no volátil 2D de baja potencia.

Disponibilidad de Datos y Materiales

Los autores declaran que los materiales, datos y protocolos asociados están disponibles para los lectores, y todos los datos usados para el análisis están incluidos en este artículo.