Generación de señal RF simple / doble ampliamente sintonizable mediante un láser DFB monolítico de tres secciones

Resumen

Se fabricó y analizó un láser de retroalimentación distribuida de tres secciones con un par de reflectores Bragg distribuidos (DBR) de 2,5 InP / aire en términos de su capacidad de generación de microondas. Se puede detectar una señal de radiofrecuencia (RF) única ampliamente sintonizable utilizando heterodinamiento óptico, y el rango de sintonización es de 2 a 45 GHz. La incorporación de la tercera sección brinda la oportunidad de presentar la operación de RF dual cuando tres picos de emisión están cerca uno del otro en el dominio de la longitud de onda. El diseño propuesto proporciona una mejora del 21,3% en el rango de sintonización de RF en comparación con el rango de un láser de dos secciones (35,29 GHz frente a 42,81 GHz). La compacidad del dispositivo propuesto puede ser útil para futuras aplicaciones de radio sobre fibra.

Introducción

Con el advenimiento de la futura tecnología inalámbrica novedosa, la instalación de la red celular ha evolucionado hacia una nueva era:se requiere una gran cantidad de estaciones base de tamaño micro o nano, y se puede esperar una transmisión de microondas de bajo consumo energético [1, 2 ]. Para construir esta infraestructura inalámbrica, es necesaria una buena fuente de microondas. En el pasado, se han propuesto y demostrado varios métodos para generar microondas (como las bandas X / Ka). El uso de osciladores de haz de electrones y hacia atrás (BWO) puede proporcionar una alta intensidad de microondas (generalmente en el rango de varios cientos de megavatios hasta incluso gigavatios), y se aplican ampliamente en el campo del radar, la teledetección, las comunicaciones y el plasma. ciencias [3, 4, 5]. Sin embargo, esta tecnología es difícil de ajustar la frecuencia de emisión porque está predeterminada por la estructura de guía de ondas fija, y el tamaño de esta estructura suele ser en milímetros o centímetros. Otro método consiste en aplicar un efecto de electrones transferidos en un diodo Gunn [6,7,8,9]. La característica de semiconductor del diodo Gunn es muy atractiva ya que su tamaño puede variar desde decenas de micrones hasta incluso submicrones. La potencia de salida entregada también es impresionante:de varios a decenas de milivatios. Pero el dispositivo generalmente requiere otros circuitos para proporcionar una buena señal, y también tiene una sintonización de frecuencia limitada que está limitada por el tiempo de transmisión de la portadora inherente a lo largo del dispositivo [10].

Además de estos métodos tradicionales, la futura estación base inalámbrica requiere no solo una alta eficiencia, sino también un espacio reducido y una implementación a gran escala. La arquitectura de una estación pequeña y la implementación de un sistema masivo de múltiples entradas y múltiples salidas demuestran la necesidad de fotónica de microondas [11]. Los dispositivos e infraestructuras fotónicos pueden reducir la complejidad de una red, aumentar la distancia de transmisión y mejorar la seguridad de la transmisión. Una combinación de una picocelda (celda pequeña) y una red de fibra puede transmitir de manera eficiente una gran cantidad de datos a larga distancia [12]. Por lo tanto, es necesario un tipo diferente de dispositivo fotónico para realizar tales esquemas, especialmente para generar una señal de RF fuerte con alta sintonización y permitir la multitarea. Se propuso un sistema láser de bloqueo por inyección para la generación de RF de ancho de línea estrecho [13]. Se ha utilizado la heterodinacción de múltiples láseres con un bucle óptico de bloqueo de fase para generar señales de RF de canal único o doble de alta calidad y otros circuitos para proporcionar una buena señal, y la transmisión de datos se puede mostrar en estos esquemas anteriormente [14,15, dieciséis]. La integración de láser múltiple para la generación de microondas se puede realizar utilizando la integración de rejilla de guía de onda en matriz (AWG) [17] y un controlador de interrupciones programable en cascada en serie [18]. Todos estos estudios se han basado en ópticas alineadas con precisión y múltiples fuentes de láser para proporcionar suficientes fotones para interactuar.

Para reducir aún más la huella requerida del sistema, es necesario un diseño integrado. Teniendo en cuenta todos los métodos que se publicaron anteriormente, creemos que la generación fotónica de microondas integrada podría ser un buen candidato [18] porque (a) el tamaño del chip se puede reducir de forma similar a las obleas de Si. El tamaño actual de nuestros chips fotónicos puede oscilar entre decenas y cientos de micrones, pero es posible una mayor reducción de la huella. (b) La mezcla fotónica puede proporcionar algunas de las mejores señales de RF en la literatura pasada. Por ejemplo, utilizando un esquema de bloqueo de inyección, el ruido de fase puede reducirse en gran medida, lo cual es muy importante para la señal de RF [19]. (c) Corriente eléctrica externa para una señal de RF ampliamente sintonizable. Al ajustar las corrientes de inyección, los chips fotónicos de microondas pueden realizar fácilmente una amplia gama de generación de frecuencia a través de diversas interacciones de fotones, como el cambio del índice de refracción o heterodino óptico, etc. [20, 21]. La variedad de propiedades físicas de los fotones hace que el chip fotónico sea muy versátil en términos de sintonización de frecuencia. Para aprovechar plenamente las ventajas fotónicas antes mencionadas, se podrán integrar diferentes colores de fotones coherentes en este diseño de chip. En este estudio, se desarrolló por primera vez un láser de retroalimentación distribuida (DFB) de tres secciones con aislamiento óptico DBR. El láser propuesto puede funcionar como una simple portadora de RF sintonizable o como una portadora y una fuente de datos con dos tonos de RF. Las características de este dispositivo integrado se pueden investigar y analizar completamente, y postulamos que este dispositivo puede ser beneficioso para la futura integración fotónica de microondas.

Métodos

Fabricación de dispositivos

En este estudio, las obleas se cultivaron primero utilizando un sistema de deposición de vapor químico metalorgánico. Se utilizaron pozos cuánticos de InGaAsP como región activa, y la longitud de onda láser objetivo fue de aproximadamente 1550 nm. Las rejillas de los láseres DFB se fabricaron mediante litografía por haz de electrones. Después de que se completó el procedimiento epitaxial, la oblea se procesó con los procesos de semiconductores estándar de deposición de película, grabado en seco / húmedo y metalización que se describen en [21]. La oblea se adelgazó a 100 µm y se pulió para la deposición de contacto de metal en la parte posterior (AuGe / Ni / Au) para terminar todos los pasos de procesamiento. El siguiente paso sería cortar la oblea en barras y trocear las barras en chips para empaquetar, y el tamaño del chip es 250 × 900 μm ² . El chip láser integrado se colocó en un submontaje de cerámica y se unió con alambre para sondear y probar. Se grabó un reflector Bragg distribuido por aire / semiconductores utilizando un sistema de haz de iones enfocado a nanoescala (FIB) (modelo Tescan nº GAIA3). La tecnología FIB emplea iones Ga acelerados con energía de 30 keV y corriente de haz de 0,4 nA para bombardear el semiconductor objetivo (como InP o Si). Con su precisión de escala nanométrica, el sistema FIB puede realizar la DBR entre secciones para el láser de tres secciones. El DBR está compuesto por secciones de aire e InP con un ancho de 1162 nm para la sección de aire y 584 nm para la sección de InP. El grabado más profundo es de 7 μm en la oblea. Para controlar la rugosidad interfacial del aire / semiconductor, optimizamos la velocidad de grabado de FIB a 33 nm / s. La Figura 1 muestra la imagen esquemática y SEM del dispositivo terminado. Los 2.5 pares de DBR de aire / InP entre la sección pueden proporcionar alta reflectividad óptica y aislamiento eléctrico, y dividen un chip integrado en tres secciones:S ₁ , M y S ₂ , como se muestra en la Fig. 1. Adaptamos la notación de los láseres de bloqueo de inyección en los que los láseres maestro y esclavo se utilizan comúnmente para bombear y dispositivos bombeados.

Imagen esquemática y SEM del dispositivo láser DFB de tres secciones

Heterodina óptica

La heterodinación óptica es un método para generar una señal de RF en muchas estructuras fotónicas de microondas [22, 23]. Esta técnica genera una señal de RF sintonizable mezclando diferentes longitudes de onda de fotones [24, 25]. Primero, definimos las dos señales diferentes E ₁ y E ₂ de la siguiente manera:

$$ {E} _1 ={\ mathrm {E}} _ {01} \ left ({\ upomega} _1t + {\ upvarphi} _1 \ right), $$ (1) $$ {E} _2 ={\ mathrm {E}} _ {02} \ left ({\ upomega} _2t + {\ upvarphi} _2 \ right), $$ (2)

donde E ₀₁ y E ₀₂ son las amplitudes, ω ₁ y ω ₂ son las frecuencias, y φ ₁ y φ ₂ son las fases correspondientes a E ₁ y E ₂ , respectivamente. Luego, la intensidad de la señal de mezcla total I _t se puede describir de la siguiente manera [26]:

$$ {I} _t ={\ left ({E} _1 + {E} _2 \ right)} ^ 2 ={E_ {01}} ^ 2 {\ mathit {\ cos}} ^ 2 \ left ({\ upomega } _1 \ mathrm {t} + {\ upvarphi} _1 \ right) + {E_ {02}} ^ 2 {\ mathit {\ cos}} ^ 2 \ left ({\ upomega} _2 \ mathrm {t} + { \ upvarphi} _2 \ right) + {E} _ {01} {E} _ {02} \ left \ {\ mathit {\ cos} \ left [\ left ({\ upomega} _1 + {\ upomega} _2 \ right ) t + \ left ({\ upvarphi} _1 + {\ upvarphi} _2 \ right) \ right] + \ mathit {\ cos} \ left [\ left ({\ upomega} _1 - {\ upomega} _2 \ right) t + \ izquierda ({\ upvarphi} _1 - {\ upvarphi} _2 \ right) \ right] \ right \}, $$ (3)

Al medir la señal total, solo E ₀₁ E ₀₂ × cos [(ω ₁ - ω ₂ ) t + (φ ₁ - φ ₂ )] término se puede observar porque los términos de alta frecuencia (como ω ₁ y ω ₂ y ω ₁ + ω ₂ ) están por encima del límite de detección del fotodetector. La señal de RF final detectada se obtiene en la siguiente frecuencia:

$$ \ Delta \ mathrm {f} =\ mathrm {c} \; \ left (\ frac {1} {\ lambda_1} \ hbox {-} \ frac {1} {\ lambda_2} \ right) $$ (4 )

En el dispositivo actual, los fotones con múltiples longitudes de onda se pueden generar simultáneamente, de modo que un heterodino puede ocurrir en diferentes frecuencias simultáneamente. Debido a que la longitud de onda de emisión de cada láser se puede controlar mediante la corriente de inyección, varias combinaciones de corrientes pueden proporcionar señales de salida de RF simples y duales desde el mismo dispositivo. Estas condiciones se discuten más adelante en el documento.

Sistema de medición

Para evaluar adecuadamente los dispositivos láser, la potencia de salida se acopla cuidadosamente mediante fibra a un fotodetector calibrado (PD). El extremo de la fibra se cortó con una inclinación de 8 ° para reducir el reflejo de las facetas. Se instalaron un controlador de polarización y aisladores adecuados para garantizar una retroalimentación mínima al láser y una potencia de salida máxima después de la heterodinacción. Un amplificador de fibra dopada con erbio es un equipo opcional que puede pasarse por alto si la señal es lo suficientemente fuerte. Se utilizó un fotodetector de alta velocidad (un PD de 50 GHz, u2tPhotonics®, AG) u otro PD (1414, New Focus®) para detectar la señal fotónica mixta. La señal eléctrica obtenida después de la heterodinación se introdujo en un analizador de señales (N9030PXA, Keysight®) y se presentó el espectro de frecuencia diferencial de la señal. Por otro lado, el espectro óptico combinado se leyó utilizando un analizador de espectro óptico (OSA; AQ6317B, Ando®).

Resultados

Características del dispositivo de CC

Una vez que se completa la fabricación del dispositivo, se pueden probar las características de CC. La Figura 2a muestra las curvas genéricas de potencia-corriente-voltaje (L-I-V) de un láser DFB genérico fabricado con esta oblea. La corriente de umbral puede ser inferior a 10 mA. Los dispositivos individuales tienen una cavidad de 300 μm de largo y una potencia de salida del orden de milivatios. La rejilla en la estructura proporciona la retroalimentación necesaria y la selección de modo para permitir que el láser funcione en el modo único. El espectro de potencia observado cuando se encienden los tres láseres se presenta en la Fig. 2b. Se midió una relación de supresión de modo de lado alto superior a 50 dB para el caso de un solo DFB. El funcionamiento favorable en un solo modo es esencial para que la heterodinación óptica tenga éxito. Cuando las señales ópticas se toman de los dos lados, el S ₁ y S ₂ Las secciones exhiben una respuesta más fuerte en comparación con la respuesta de la sección media (sección M), como se presenta en la Fig. 2b debido a la alta reflexión de las secciones centrales DBR que bloquean la potencia de salida de la sección M. El espaciado del modo óptico se puede cambiar utilizando las corrientes de inyección eléctricas. Esta flexibilidad proporciona una variedad de combinaciones de los tres modos de estos láseres. La Figura 3 muestra los espectros ópticos dependientes de la corriente. Los tres picos se pueden ajustar y el espacio entre dos picos puede ser crítico para la generación de la señal de RF. Cuando los dos picos están lo suficientemente cerca, se produce una mezcla de cuatro ondas (FWM) entre estas dos longitudes de onda de fotones [27]. Cuando dos picos están muy separados, no hay efecto FWM. El FWM mejora a partir de la modulación no lineal de la concentración del portador en el medio de ganancia del láser [27]. La modulación conduce a un efecto heterodino más fuerte entre los diferentes colores de fotones y puede producir una señal de salida de RF más fuerte. En la curva superior presentada en la Fig. 3, se generan varios picos en el espectro óptico debido a esta fuerte interacción FWM. El espacio entre los picos sigue siendo el mismo que la diferencia entre las dos frecuencias mezcladas originales.

un Curvas LIV genéricas del láser DFB. b Espectro óptico con uno, dos y tres láseres DFB encendidos

Espectro óptico de un láser de tres secciones con y sin efecto FWM. La leyenda presenta la combinación actual (en mA) de S ₁ –M – S ₂ sección en cada espectro

Generación de RF monomodo ampliamente sintonizable

Cuando la corriente de inyección varía, la longitud de onda de emisión del láser DFB varía, como se mencionó anteriormente. Por tanto, el resultado de la heterodinación óptica cambia en consecuencia en este dispositivo. La señal de RF heterodinada se puede medir utilizando un fotodetector de alta velocidad [20]. La calidad de la señal se puede identificar mediante una configuración PXA. La Figura 4a muestra espectros eléctricos detallados de la señal de RF sintetizada. La señal monomodo se eleva 40,4 dB por encima del piso de ruido y la intensidad máxima puede llegar a - 20 dB. La resolución más fina en el espectro de RF revela los detalles de la señal, y el espectro se puede ajustar usando la función de Lorentz para determinar el ancho de línea. El ancho de línea habitual es de aproximadamente 12 a 16 MHz, como se muestra en la Fig. 4b. El ancho de línea individual del pico de RF se define mediante la suma de los anchos de línea de los picos de los láseres DFB, que van de 5 a 7 MHz en esta oblea. Una de las características importantes de este diseño es la generación de RF monomodo ampliamente sintonizable. La combinación de los tres tonos láser proporciona un rango de distribución de RF más amplio. Una señal de RF monomodo se puede sintonizar continuamente de 2 a 45 GHz.

Espectros eléctricos de la señal de RF sintetizada. un Señal de RF monomodo. b La estimación del ancho de línea de la señal de RF monomodo

Operación en modo RF dual

Debido a la tercera sección adicional en el láser, el dispositivo integrado puede proporcionar patrones de señal de RF más complicados que los láseres con dos secciones. El modo de RF dual de una manera controlable podría ser una característica favorable para varios propósitos. En este dispositivo, el modo dual ocurre solo cuando las tres longitudes de onda de los láseres están cerca una de la otra. Cuando los tres láseres pueden iniciar el efecto FWM, se observan dos señales de RF con diferentes frecuencias. En la Fig. 5, los espectros ópticos y eléctricos se muestran uno al lado del otro para ilustrar este escenario. En esta figura, los picos de las secciones S ₁ y M están cerca del nivel de corriente bajo. Por lo tanto, se produce un FWM fuerte entre el S ₁ y secciones M, y se produce un pico de RF fuerte alrededor de 7,86 GHz (traza A). Aumentamos la corriente de la sección S ₁ para desplazar su pico hacia el rojo hacia la sección S ₂ . La frecuencia pico de RF principal aumenta cuando la separación entre S ₁ y las secciones M se vuelven grandes (trazo B). Sin embargo, como los picos del S ₁ y S ₂ Las secciones se acercan, el efecto heterodino entre estos dos grupos de fotones se hace más fuerte. Por lo tanto, en la traza C, la principal señal de RF se convierte en la frecuencia diferencial de S ₁ y S ₂ . Además, la interacción entre S ₁ y M permanece, y se observa una señal de RF más débil correspondiente a esta interacción a 21,6 GHz. Al aumentar aún más la corriente a S ₁ , el pico principal disminuye en frecuencia porque el pico de la sección S ₁ el rojo se desplaza hacia el pico de la sección S ₂ . Mientras tanto, el pico menor azul cambia a una frecuencia más alta porque el pico de la sección S ₁ se aleja del pico de la sección M (traza C a E).

Modo dual a óptico y b Espectros de RF bajo diferentes combinaciones de corriente. Las corrientes del S ₂ y las secciones M se mantienen iguales mientras que la corriente de la S ₁ La sección varía de 20 a 70 mA (se muestra en a ). En la traza A, λ _M <λ _S1 <λ _S2 , y la secuencia se convierte en λ _M <λ _S2 <λ _S1 en la traza H

En la traza F, G y H, la distancia entre el pico de emisión de la sección S ₁ y M es muy grande. Por lo tanto, no se produce ninguna mezcla entre estas dos secciones, y S ₁ supera gradualmente S ₂ cuando la corriente de S ₁ está incrementado. El pico de RF resultante primero se reduce y luego aumenta en términos de frecuencia. Este comportamiento es similar al del láser de dos secciones previamente demostrado.

Discusión

Efecto del número de pares

El DBR se inserta entre los láseres para proporcionar aislamiento óptico entre las cavidades, para proporcionar suficiente reflexión entre las dos facetas de cada sección del láser DFB para aumentar la probabilidad de obtener una emisión monomodo y, finalmente, para proporcionar suficiente aislamiento eléctrico entre las secciones. Si el número de pares es muy pequeño, es posible que el aislamiento eléctrico no sea suficiente para mantener el bombeo independiente entre las secciones. Debido a que la resistencia de un diodo láser individual es aproximadamente igual o menor que 10 Ω, un aislamiento eléctrico de 10 ³ Se prefiere Ω o superior. Además, si el número de pares DBR es muy pequeño, las secciones individuales no pueden diferenciar sus propias reflectividades de faceta frontal o posterior, y esto puede conducir a modos de láser impredecibles en las secciones frontal y posterior (S ₁ y S ₂ ). Para la sección media (sección M), menos pares de DBR causan una condición de resonancia inferior y una finura de cavidad baja, lo que conduce a que no se produzca ningún efecto láser. Por el contrario, si el número de pares DBR es demasiado grande, la sección central puede funcionar en modo múltiple. Este tipo de láser provoca una salida de RF muy pequeña, a veces nula.

Función de la sección central

Debido al rango limitado de FWM en nuestros dispositivos de dos secciones, la sintonización máxima de RF a veces se limitaba entre 20 y 30 GHz. El láser de dos secciones fuertemente acoplado también puede producir muchos modos de operación no lineales complicados, como el período 1 y el caos, como se demostró anteriormente [20]. Cuando se insertó la tercera sección en el chip láser, se mejoró el rango de ajuste debido al efecto de ajuste térmico adicional de los dispositivos. Como se muestra en la Fig.6, cuando las corrientes del S ₁ y S ₂ Si las secciones son fijas, la corriente que varía linealmente de la sección M puede proporcionar un aumento adicional en la sintonización de RF de 1,68 GHz. El pico obtenido de la sección M no causa una fuerte mezcla óptica y, por lo tanto, todas las interacciones de RF principales se producen entre los fotones del S ₁ y S ₂ secciones. El ligero aumento en la separación de picos también se puede observar en las trazas con altas corrientes de entrada de la sección M. En otros dispositivos, se registró un aumento en la RF de hasta 3,82 GHz. Este cambio adicional en la frecuencia de RF sintetizada debido a la corriente adicional de la sección M puede hacer que la sintonización continua sea más factible en el láser de tres secciones. Una comparación entre I _M Los valores de 0 y 65 mA en un dispositivo específico proporcionan una diferencia de 7,52 GHz (Δ f =42,81 GHz para I _M =65 mA y Δ f =35,29 GHz para I _M =0) en el rango de sintonización. En general, se pueden agregar varios rangos de sintonización de GHz cuando la sección M se activa eléctricamente y el cambio de combinaciones de corriente puede sumarse y aumentar considerablemente el rango de sintonización general. Este fenómeno puede atribuirse a una dependencia desigual de la longitud de onda térmica en los dispositivos individuales. La desigualdad se debe a factores como la variación de dopaje local, una región FIB sin cortar (que causa fugas) y la dependencia de la corriente no lineal de la longitud de onda de emisión. En la mayoría de los casos, la frecuencia pico de RF tiende a aumentar cuando se activa la tercera sección.

Espectro óptico de un láser de tres secciones con dos secciones laterales (S ₁ y S ₂ ) con entradas fijas. La corriente inyectada a la sección media (M) aumenta de 0 a 70 mA. El recuadro presenta el aumento de frecuencia correspondiente en los RF

Operación en modo simple o dual

El análisis de la operación del láser de tres secciones parece complicado al principio. En este párrafo, traemos perspectiva a una preocupación fundamental, si el dispositivo funcionará en modo simple o dual. La Figura 7 presenta los dos modos de operación más comunes de nuestro láser de tres secciones. Las ubicaciones mutuas en el dominio óptico revelaron que se consideraron dos casos:en el primer caso, el tercer pico estaba lejos de los dos picos restantes. En el segundo caso, el tercer pico estaba activamente cerca de los picos en el S ₁ y S ₂ secciones. En el primer caso, que se muestra en la Fig. 7a, los fotones que están lejos (pico de la sección M) tienen muy pocas interacciones con los otros dos picos (picos del S ₁ y S ₂ secciones). Solo los picos del S ₁ y S ₂ las secciones están lo suficientemente cerca para exhibir el efecto FWM. En esta condición, el láser de tres secciones actúa como el láser de dos secciones previamente demostrado y se genera un solo pico de RF al mezclar los picos del S ₁ y S ₂ secciones. La función del pico de la sección M es proporcionar una extensión o reducción del pico de RF en función de los coeficientes de longitud de onda térmica de las secciones DFB. En el segundo caso que se muestra en la Fig. 7b, los tres picos están cerca uno del otro. Este caso es más complicado. La proximidad de las longitudes de onda de los fotones provoca la generación del efecto FWM, y se puede generar más de una frecuencia diferencial debido a este fenómeno. Por lo tanto, las dos mejores combinaciones entre S ₁ , S ₂ , y las secciones M proporcionan los componentes constituyentes en el espectro de RF, y el láser puede operar en el modo de RF dual. Sin embargo, una vez que uno de los FWM se debilita por la separación de los picos debido a la inyección de corriente, el dispositivo vuelve al modo único.

Diagrama completo de los modos de funcionamiento de los láseres DFB de tres secciones: a Un pico está lejos y los otros dos cercanos, y b los tres picos están cerca uno del otro

Conclusiones

Se fabricó un láser de tres secciones con el propósito de generar RF. En este láser, se colocaron 2,5 pares de DBR InP / aire entre las secciones. Este láser de sección múltiple proporciona una señal de RF monomodo que tiene una alta capacidad de sintonización de 2 a 45 GHz. La tercera sección adicional permite el ajuste térmico para esta operación de modo único y también es esencial para la operación de modo de RF dual. Se observó un fuerte fenómeno de FWM a partir de los espectros ópticos y se confirmó mediante la medición de los picos de RF. El modelo de desplazamiento de longitud de onda dependiente de la corriente se puede aplicar para la verificación de las RF. El láser de tres secciones propuesto proporciona una mejora del 21,3% en el rango de sintonización de RF en comparación con el rango del láser de dos secciones. Además de la operación monomodo, también se demostró una señal de RF de modo dual cuando las longitudes de onda de los tres láseres están cerca entre sí. Las frecuencias de RF en la operación de modo dual se pueden modificar mediante la inyección de corriente continua a cualquiera de las secciones. Creemos que el láser propuesto será útil para mejorar el rendimiento de los futuros dispositivos fotónicos de microondas y obtener una red fotónica de microondas de alta eficiencia.

Disponibilidad de datos y materiales

Todos los datos y materiales del manuscrito están disponibles.

Abreviaturas

DBR:: Reflectores distribuidos de Bragg
RF:: Radiofrecuencia
AWG:: Rejilla de guía de ondas arreglada
BWO:: Osciladores hacia atrás
DFB:: Comentarios distribuidos
FIB:: Haz de iones enfocado
PD:: Fotodetector
OSA:: Analizador de espectro óptico
FWM:: Mezcla de cuatro ondas

Un proceso de transferencia de colofonia mejorado para la reducción de partículas residuales de grafeno Red de predicción de metamaterial con resonador de anillo dividido basada en aprendizaje profundo

Nanomateriales

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